Neka imamo tačkasto naelektrisanje q koje oko sebe stvara električno polje. Neka je u tom prostoru smešteno još jedno naelektrisanje q[SUB]1[/SUB]. Tački prostora gde se to drugo naelektrisanje nalazi odgovara potencijalna energija E[SUB]1[/SUB]. Premestimo to naelektisanje u drugu tačku, takvu da je u njoj potencijalna energija E[SUB]2[/SUB]. Kada to uradimo izvršili smo neki rad. Taj rad je jednak razlici tih potencijalnih energija, odnosno vrednosti promene energije:
A=E[SUB]1[/SUB]-E[SUB]2[/SUB]
Ako ovu jednakost izrazimo preko potencijala ona postaje:
A=q[SUB]1[/SUB]*U,
gde je sa U označena razlika potencijala odnosno napon.
Dakle, tako se dobija formula koja se odnosi na rad koji se vrši pri premeštanju tačkastog naelektrisanja u električnom polju nekog drugog naelektrisanja.
Međutim da li je ova priča važeća i za energiju provodnika? Naravno u pitanju je mnogo složenija stvar. Da bi naelektisali provodnik moramo izvršiti rad, pri čemu on stiče energiju jednaku utrošenom radu.
Ako sa beskonačno velike udaljenosti donosimo beskonačno malo naelektrisanje dq onda najpre ne moramo vršiti rad. Ali pošto smo to učinili, potencijal provodnika više nije nula, nego ima neku konačnu vrednost, i pri donošenju još jednog naelektrisanja dq već moramo uložiti rad, potencijal provodnika ponovo raste, tj. rad koji moramo da uložimo postaje veći. Ukupan rad je jednak sumi takvih radova, gde je svaki proizvod naelektrsianja dq i trenutne vrednosti potencijala ( koja se vremenom menja). Kada se to sumira, dobija se da je vrednost energije takvog provodnika q*φ/2.
Odnosno rad je ovde jednak sumi koja se može napisati kao integral od Cφ dφ u granicama od 0 do φ[SUB]0[/SUB], gde je φ[SUB]0[/SUB] konačni potencijal, a C kapacitet provodnika. To daje vrednost rada (energije) od Cφ[SUB]0[/SUB][SUP]2[/SUP]/2, što se može napisati kao q*φ[SUB]0[/SUB]/2 pošto je q/C=φ[SUB]0[/SUB].
Naravno, prethodno razmatranje je opšte i važi imajući u vidu konzervativno svojstvo električnih sila.
Slično, za energiju kondenzatora važi formula q*U/2.